جریان جابجایی

میدان جابجایی الکتریکی تعریف می‌شود:

${\displaystyle \mathit{D}={\epsilon }_0\mathit{E}+\mathit{P}.}$

که در آن:

ε₀ گذردهی خلأ است

E شدت میدان الکتریکی است

P قطبش متوسط است

مشتق‌گیری این معادله نسبت به زمان تعریف چگالی جریان جابجایی است که در نتیجه دو جزء در یک دی الکتریک دارد:(همچنین نگاه کنید به بخش "جریان جابجایی" مقاله "چگالی جریان الکتریکی")

${\displaystyle {\mathit{J}}_{\mathit{D}}={\epsilon }_0\frac{\mathrm{\partial }\mathit{E}}{\mathrm{\partial }t}+\frac{\mathrm{\partial }\mathit{P}}{\mathrm{\partial }t}.}$

بخش اول در سمت راست در در مواد فیزیکی و در فضای آزاد وجود دارد؛ و لزوماً ناشی از هر جنبش واقعی از بار نیست اما باعث ایجاد میدان مغناطیسی می‌شود به همان شکلی که میدان مغناطیسی ناشی از حرکت بار به وجود می‌آید. برخی از نویسندگان نام جریان جابجایی را به بخش اول معادله می‌گذارند

بخش دوم در سمت راست با نام چگالی جریان قطبش شناخته می‌شود و ناشی از تغییر در قطبش مولکول‌های تک در مواد دی الکتریک است. قطبش زمانی اتفاق می‌افتد که که تحت تأثیر اعمال میدان الکتریکی بارهای متفاوت یک مولکول از حالت لغو کامل یکدیگر شکل دیگری می‌گیرند. بارهای مثبت و منفی در مولکول‌های جدا می‌شوند و باعث افزایش حالت قطبش P می‌شوند. یک تغییر حالت قطبش مربوط به جابجایی بار است و بنابراین معادل یک جریان بوده و از این رو اصطلاح «جریان قطبش» دارد.

بنابراین ${\displaystyle {\mathit{I}}_{\mathit{D}}={\iint }_{\mathcal{S}}{\mathit{J}}_{\mathit{D}}\cdot \mathrm{d}\mathit{S}={\iint }_{\mathcal{S}}\frac{\mathrm{\partial }\mathit{D}}{\mathrm{\partial }t}\cdot \mathrm{d}\mathit{S}=\frac{\mathrm{\partial }}{\mathrm{\partial }t}{\iint }_{\mathcal{S}}\mathit{D}\cdot \mathrm{d}\mathit{S}=\frac{\mathrm{\partial }{\mathrm{\Phi }}_D}{\mathrm{\partial }t}}$

این قطبش جریان جابجایی است که در ابتدا توسط ماکسول تصور می‌شد. ماکسول هیچ نوع خاصی برای خلاء در نظر نگرفت و آن را یک ماده فیزیکی تصور کرد. برای ماکسول اثر P به سادگی تغییر گذردهی نسبی ε_r در رابطه D = ε_rε₀ Eاست.

توضیح مدرن جریان جابجایی در بخش زیر توضیح داده شده‌است.

مورد دی الکتریک همسانگرد

در مورد بسیار ساده مواد دی الکتریک مواد رابطه تشکیل‌دهنده برقرار است:

${\displaystyle \mathit{D}=\epsilon \mathit{E},}$

که در آن گذردهی ε = ε₀ ε_r است

• ε_r گذردهی نسبی دی الکتریک است و
• ε₀ و ثابت گذردهی خلأ است.

در این معادله با استفاده از ε قطبش دی الکتریک را حساب می‌کند.

مقدار عددی جریان جابجایی نیز ممکن است از نظر شار الکتریکی بیان شود:

${\displaystyle I_{\mathrm{D}}=\epsilon \frac{\mathrm{\partial }{\mathrm{\Phi }}_E}{\mathrm{\partial }t}.}$

فرم‌های ε فقط برای مواد به صورت خطی همسانگرد صحیح هستند. به‌طور عمومی ε می‌تواند با یک تنسور بیان شود و بستگی به خود میدان الکتریکی داشته باشد و حتی ممکن است وابستگی زمانی نشان دهد (پراکندگی).

برای یک دی الکتریک خطی همسانگرد، قطبش P مشخص می‌شود:

${\displaystyle \mathit{P}={\epsilon }_0{\chi }_e\mathit{E}={\epsilon }_0({\epsilon }_r-1)\mathit{E}}$

که در آن χ_e به عنوان ضریب حساسیت الکتریکی دی الکتریک شناخته شده‌است. توجه داشته باشید که:

${\displaystyle \epsilon ={\epsilon }_r{\epsilon }_0=(1+{\chi }_e){\epsilon }_0.}$

• معادله موج الکترومغناطیس
• قانون آمپر
• ظرفیت خازنی